論文發表 激光拉曼光譜的發展歷史、原理以及在催化領域的應用
作者:時間:2010-06-21 14:27:08 來源:百度文庫 閱讀次數:2148次 ]
論文關鍵詞:激光拉曼光譜 原理 綜述
論文摘要:論文綜 述了激光拉曼光譜的發展歷史、原理以及在催化領域的應用研究進展。
1拉曼光譜的 發展歷史
印度物理學家拉曼于1928年用水銀燈照 射苯液體,發現了新的輻射譜線:在入射光頻率ω0的兩邊出現呈對稱分布的,頻率為ω0-ω和ω0+ω的明銳邊帶,這是屬于一種新的分子輻射,稱為拉曼散 射,其中ω是介質的元激發頻率。拉曼因發現這一新的分子輻射和所取得的許多光散射研究成果而獲得了1930年諾貝爾物理獎。與此同時,前蘇聯蘭茨堡格和曼 德爾斯塔報導在石英晶體中發現了類似的現象,即由光學聲子引起的拉曼散射,稱之謂并合散射。
法國羅卡特、卡本斯以及美國伍德證實了拉曼的觀 察研究的結果。然而到1940年,拉曼光譜的地位一落千丈。主要是因為拉曼效應太弱(約為入射光強的10-6),人們難以觀測研究較弱的拉曼散射信號,更 談不上測量研究二級以上的高階拉曼散射效應。并要求被測樣品的體積必須足夠大、無色、無塵埃、無熒光等等。所以到40年代中期,紅外技術的進步和商品化更 使拉曼光譜的應用一度衰落。1960年以后,紅寶石激光器的出現,使得拉曼散射的研究進入了一個全新的時期。由于激光器的單色性好,方向性強,功率密度 高,用它作為激發光源,大大提高了激發效率。成為拉曼光譜的理想光源。隨探測技術的改進和對被測樣品要求的降低,目前在物理、化學、醫藥、工業等各個領域拉曼光譜得到了廣泛的應用,越來越受研究者的重視。
70年代中期,激光拉曼探針的出現,給微區分析注人活力。80年代以來,美國Spex公司和英國Rr i ns how公司相繼推出,位曼 探針共焦激光拉曼光譜儀,由于采用了凹陷濾波器(notch filter)來過濾掉激發光,使雜散光得到抑制,因而不在需要采用雙聯單色器甚至三聯單色 器,而只需要采用單一單色器,使光源的效率大大提高,這樣入射光的功率可以很低,靈敏度得到很大的提高。Di l o公司推出了多測點在線工業用拉曼系 統,采用的光纖可達200m,從而使拉曼光譜的應用范圍更加廣闊。
2拉曼光譜的原理
2.1瑞利散射與拉曼散射
當一束激發光的光子與作為散射中心的分子發生相互作用時,大部分光子僅是改變了方向,發生散射,而光的頻率仍與激發光源一致,這種散射稱為瑞利散射。但也 存在很微量的光子不僅改變了光的傳播方向,而且也改變了光波的頻率,這種散射稱為拉曼散射。其散射光的強度約占總散射光強度的10-6～10-10。拉曼 散射的產生原因是光子與分子之間發生了能量交換改變了光子的能量。
2.2拉曼散射的產生
光子和樣品分子之間的作用可以從能級 之間的躍遷來分析。樣品分子處于電子能級和振動能級 的基態,入射光子的能量遠大于振動能級躍遷所需要的能量,但又不足以將分子激發到電子能級激發態。這樣,樣品分子吸收光子后到達一種準激發狀態,又稱為虛 能態。樣品分子在準激發態時是不穩定的,它將回到電子能級的基態。若分子回到電子能級基態中的振動能級基態,則光子的能量未發生改變,發生瑞利散射。如果 樣品分子回到電子能級基態中的較高振動能級即某些振動激發態,則散射的光子能量小于入射光子的能量,其波長大于入射光。這時散射光譜的瑞利散射譜線較低頻 率側將出現一根拉曼散射光的譜線,稱為St okes線。如果樣品分子在與入射光子作用前的瞬間不是處于電子能級基態的最低振動能級,而是處于電子能級基 態中的某個振動能級激發態,則入射光光子作用使之躍遷到準激發態后,該分子退激回到電子能級基態的振動能級基態,這樣散射光能量大于入射光子能量,其譜線 位于瑞利譜線的高頻側,稱為antiStokes線。Stokes線和anti-Stokes線位于瑞利譜線兩側,間距相等。Stokes線和anti- Stokes線統稱為拉曼譜線。由于振動能級間距還是比較大的,因此,根據波爾茲曼定律,在室溫下,分子絕大多數處于振動能級基態,所以Stokes線的 強度遠遠強于anti-Stokes線。拉曼光譜儀一般記錄的都只是Stokes線。
2.3拉曼位移(Raman Shift)
斯托克斯與反斯托克斯散射光的頻率與激發光源頻率之差Δν統稱為拉曼位移(Ra ma n Sh i f t)。斯托克斯散射的強度通常要比反斯托克斯 散射強度強得多,在拉曼光譜分析中,通常測定斯托克斯散射光線。拉曼位移取決于分子振動能級的變化,不同的化學鍵或基態有不同的振動方式,決定了其能級間 的能量變化,因此,與之對應的拉曼位移是特征的。這是拉曼光譜進行分子結構定性分析的理論依據。
2.4拉曼譜參數
拉曼譜的參 數主要是譜峰的位置和強度。峰位是樣品分子電子能級基態的振動態性質的一種反映,它是用入射光與散射光的波數差來表示的。峰位的移動與激發光的頻率無關。 拉曼散射強度與產生譜線的特定物質的濃度有關,成正比例關系。而在紅外譜中,譜的強度與樣品濃度成指數關系。)樣品分子量也與拉曼散射有關,樣品分子量增 加,拉曼散射強度一般也會增加。對于一定的樣品,強度I與入射光強度I0、散射光頻率ns、分子極化率a有如下關系:I=CI0ns 4a2(這里C是一 個常數)。
2.5拉曼散射的選擇定則
外加交變電磁場作用于分子內的原子核和核外電子,可以使分子電荷分布的形狀發生畸變,產 生誘導偶極矩。極化率是分子在外加交變電磁場作用下產生誘導偶極矩大小的一種度量。極化率高,表明分子電荷分布容易發生變化。如果分子的振動過程中分子極 化率也發生變化,則分子能對電磁波產生拉曼散射,稱分子有拉曼活性。有紅外活性的分子振動過程中有偶極矩的變化,而有拉曼活性的分子振動時伴隨著分子極化 率的改變。因此,具有固有偶極矩的極化基團,一般有明顯的紅外活性,而非極化基團沒有明顯的紅外活性。拉曼光譜恰恰與紅外光譜具有互補性。凡是具有對稱中 心的分子或基團,如果有紅外活性,則沒有拉曼活性;反之,如果沒有紅外活性,則拉曼活性比較明顯。一般分子或基團多數是沒有對稱中心的,因而很多基團常常 同時具有紅外和拉曼活性。當然,具體到某個基團的某個振動,紅外活性和拉曼活性強弱可能有所不同。有的基團如乙烯分子的扭曲振動,則既無紅外活性又無拉曼 活性。
3激光拉曼光譜在催化研究中的應用
應用激光光源的拉曼光譜法,由于激光具有單色性好、方向性強、亮度高、相干性等特 性,因此,激光拉曼光譜與傅里葉變換紅外光譜相配合,已成為分子結構研究的主要手段。激光拉曼光譜應用于催化領域的研究已經有幾十年的歷史,并在負載型金 屬氧化物、分子篩、原位反應和吸附等研究中取得了豐富的成果。
激光拉曼光譜在分子篩研究中的應用:分子篩的骨架振動、雜原子分子篩的表征、分子篩的合成。催化劑表面吸附的研究:目前拉曼光譜在催化劑表面吸附行為研 究中的主要用途之一就是以吡啶為吸附探針對催化劑的表面酸性進行研究。催化劑表面物種的研究:拉曼光譜在負載型金屬氧化物的研究中發揮了很重要的作用,不 但能夠得到表面物種的結構信息,而且能將結構與反應活性和選擇性進行很好地關聯,這在催化研究中是非常重要的但是,由于載體一般有很強的熒光干擾,使一些 氧化物,特別是低負載量氧化物的常規拉曼光譜研究遇到了很大的困難。催化劑表面相變的研究:金屬氧化物配位結構和分散狀態的研究等。
圖反映T O薄膜結構,D表示～層薄膜,℃下,只有銳鈦礦的Rama n峰;1層,2層薄膜結晶不好,因為Fe的擴散,灼燒時間短,膜薄等;3,4層區 別不大,都具有結晶完好的銳鈦礦的Raman峰;Ra ma n峰的位置會隨著粒子粒徑和孔徑的大小發生變化。粒徑的變小會使峰位置偏移,峰不對稱加寬, 峰強變弱,Ti O2薄膜孔徑變小,體現在142cm的峰位置變化明顯,從位置142cm-1到145cm-1的變化,顯示粒徑的大小為1 0 n m。 圖3顯示了2%mo l Y不同焙燒溫度的紫外拉曼光譜,激光源為244nm。在500℃焙燒樣品后,給出340,374,476,613和640cm- 1五個主要譜峰。從340和374cm-1的譜峰與476和630cm譜峰的相對強度可知500℃焙燒后,主要以單斜相的形式存在。隨著焙燒溫度的增加, 譜峰在強度,寬度和頻率上幾乎沒有變化。在500到800℃焙燒過程中只觀察到氧化鋯單斜相的譜峰。
篩的紫外拉曼光譜圖紫外拉曼光譜圖
圖4是Si-MCM-41和V-MCM-41分子篩的紫外拉曼光譜圖,Si-MCM-41分子篩在 490、610、810和970cm
處出現四個譜峰,與可見拉曼光譜的譜峰是類似的。在V-MCM-41分子篩的紫外拉曼光譜 中,4 90 c m
譜峰變寬,在930和1070cm出現兩個新的譜峰。930cm的譜峰為骨架外聚合氧化釩的V=O對稱伸縮振動峰,而 的譜峰為骨架四配位氧化釩的V=O對稱伸縮振動峰。作者認為在可見拉曼光譜中未發現930和1070cm-1兩譜峰,是由于244vi m波長的激發線激 發了骨架釩和非骨架釩物種的荷電躍遷,因此共振效應使這兩個峰的強度增強,從而同時得到了骨架礬和非骨架礬物種的紫外拉曼光譜的譜峰。圖4為 Silieal ite1和Fe-ZSM-5的紫外拉曼光譜圖。與Silicalite-1的紫外拉曼光譜圖相比,Fe-ZSM-55的紫外拉曼光譜圖在 516、580、1026、1126和1185cm-1處出現了五個新譜峰。由于紫外激發線位于骨架鐵和氧之間的荷電躍遷區(250ri m),這些譜峰 可被歸屬于骨架鐵物種的共振拉曼峰。此外,利用紫外拉曼光譜作者還檢測到sili-calite1和ZSM-5分子篩中痕量鐵的存在,這說明紫外共振拉曼 光譜是一項靈敏的表征分子篩中骨架雜原子的可靠手段。
論文摘要:論文綜 述了激光拉曼光譜的發展歷史、原理以及在催化領域的應用研究進展。
1拉曼光譜的 發展歷史
印度物理學家拉曼于1928年用水銀燈照 射苯液體,發現了新的輻射譜線:在入射光頻率ω0的兩邊出現呈對稱分布的,頻率為ω0-ω和ω0+ω的明銳邊帶,這是屬于一種新的分子輻射,稱為拉曼散 射,其中ω是介質的元激發頻率。拉曼因發現這一新的分子輻射和所取得的許多光散射研究成果而獲得了1930年諾貝爾物理獎。與此同時,前蘇聯蘭茨堡格和曼 德爾斯塔報導在石英晶體中發現了類似的現象,即由光學聲子引起的拉曼散射,稱之謂并合散射。
法國羅卡特、卡本斯以及美國伍德證實了拉曼的觀 察研究的結果。然而到1940年,拉曼光譜的地位一落千丈。主要是因為拉曼效應太弱(約為入射光強的10-6),人們難以觀測研究較弱的拉曼散射信號,更 談不上測量研究二級以上的高階拉曼散射效應。并要求被測樣品的體積必須足夠大、無色、無塵埃、無熒光等等。所以到40年代中期,紅外技術的進步和商品化更 使拉曼光譜的應用一度衰落。1960年以后,紅寶石激光器的出現,使得拉曼散射的研究進入了一個全新的時期。由于激光器的單色性好,方向性強,功率密度 高,用它作為激發光源,大大提高了激發效率。成為拉曼光譜的理想光源。隨探測技術的改進和對被測樣品要求的降低,目前在物理、化學、醫藥、工業等各個領域拉曼光譜得到了廣泛的應用,越來越受研究者的重視。
70年代中期,激光拉曼探針的出現,給微區分析注人活力。80年代以來,美國Spex公司和英國Rr i ns how公司相繼推出,位曼 探針共焦激光拉曼光譜儀,由于采用了凹陷濾波器(notch filter)來過濾掉激發光,使雜散光得到抑制,因而不在需要采用雙聯單色器甚至三聯單色 器,而只需要采用單一單色器,使光源的效率大大提高,這樣入射光的功率可以很低,靈敏度得到很大的提高。Di l o公司推出了多測點在線工業用拉曼系 統,采用的光纖可達200m,從而使拉曼光譜的應用范圍更加廣闊。
2拉曼光譜的原理
2.1瑞利散射與拉曼散射
當一束激發光的光子與作為散射中心的分子發生相互作用時,大部分光子僅是改變了方向,發生散射,而光的頻率仍與激發光源一致,這種散射稱為瑞利散射。但也 存在很微量的光子不僅改變了光的傳播方向,而且也改變了光波的頻率,這種散射稱為拉曼散射。其散射光的強度約占總散射光強度的10-6～10-10。拉曼 散射的產生原因是光子與分子之間發生了能量交換改變了光子的能量。
2.2拉曼散射的產生
光子和樣品分子之間的作用可以從能級 之間的躍遷來分析。樣品分子處于電子能級和振動能級 的基態,入射光子的能量遠大于振動能級躍遷所需要的能量,但又不足以將分子激發到電子能級激發態。這樣,樣品分子吸收光子后到達一種準激發狀態,又稱為虛 能態。樣品分子在準激發態時是不穩定的,它將回到電子能級的基態。若分子回到電子能級基態中的振動能級基態,則光子的能量未發生改變,發生瑞利散射。如果 樣品分子回到電子能級基態中的較高振動能級即某些振動激發態,則散射的光子能量小于入射光子的能量,其波長大于入射光。這時散射光譜的瑞利散射譜線較低頻 率側將出現一根拉曼散射光的譜線,稱為St okes線。如果樣品分子在與入射光子作用前的瞬間不是處于電子能級基態的最低振動能級,而是處于電子能級基 態中的某個振動能級激發態,則入射光光子作用使之躍遷到準激發態后,該分子退激回到電子能級基態的振動能級基態,這樣散射光能量大于入射光子能量,其譜線 位于瑞利譜線的高頻側,稱為antiStokes線。Stokes線和anti-Stokes線位于瑞利譜線兩側,間距相等。Stokes線和anti- Stokes線統稱為拉曼譜線。由于振動能級間距還是比較大的,因此,根據波爾茲曼定律,在室溫下,分子絕大多數處于振動能級基態,所以Stokes線的 強度遠遠強于anti-Stokes線。拉曼光譜儀一般記錄的都只是Stokes線。
2.3拉曼位移(Raman Shift)
斯托克斯與反斯托克斯散射光的頻率與激發光源頻率之差Δν統稱為拉曼位移(Ra ma n Sh i f t)。斯托克斯散射的強度通常要比反斯托克斯 散射強度強得多,在拉曼光譜分析中,通常測定斯托克斯散射光線。拉曼位移取決于分子振動能級的變化,不同的化學鍵或基態有不同的振動方式,決定了其能級間 的能量變化,因此,與之對應的拉曼位移是特征的。這是拉曼光譜進行分子結構定性分析的理論依據。
2.4拉曼譜參數
拉曼譜的參 數主要是譜峰的位置和強度。峰位是樣品分子電子能級基態的振動態性質的一種反映,它是用入射光與散射光的波數差來表示的。峰位的移動與激發光的頻率無關。 拉曼散射強度與產生譜線的特定物質的濃度有關,成正比例關系。而在紅外譜中,譜的強度與樣品濃度成指數關系。)樣品分子量也與拉曼散射有關,樣品分子量增 加,拉曼散射強度一般也會增加。對于一定的樣品,強度I與入射光強度I0、散射光頻率ns、分子極化率a有如下關系:I=CI0ns 4a2(這里C是一 個常數)。
2.5拉曼散射的選擇定則
外加交變電磁場作用于分子內的原子核和核外電子,可以使分子電荷分布的形狀發生畸變,產 生誘導偶極矩。極化率是分子在外加交變電磁場作用下產生誘導偶極矩大小的一種度量。極化率高,表明分子電荷分布容易發生變化。如果分子的振動過程中分子極 化率也發生變化,則分子能對電磁波產生拉曼散射,稱分子有拉曼活性。有紅外活性的分子振動過程中有偶極矩的變化,而有拉曼活性的分子振動時伴隨著分子極化 率的改變。因此,具有固有偶極矩的極化基團,一般有明顯的紅外活性,而非極化基團沒有明顯的紅外活性。拉曼光譜恰恰與紅外光譜具有互補性。凡是具有對稱中 心的分子或基團,如果有紅外活性,則沒有拉曼活性;反之,如果沒有紅外活性,則拉曼活性比較明顯。一般分子或基團多數是沒有對稱中心的,因而很多基團常常 同時具有紅外和拉曼活性。當然,具體到某個基團的某個振動,紅外活性和拉曼活性強弱可能有所不同。有的基團如乙烯分子的扭曲振動,則既無紅外活性又無拉曼 活性。
3激光拉曼光譜在催化研究中的應用
應用激光光源的拉曼光譜法,由于激光具有單色性好、方向性強、亮度高、相干性等特 性,因此,激光拉曼光譜與傅里葉變換紅外光譜相配合,已成為分子結構研究的主要手段。激光拉曼光譜應用于催化領域的研究已經有幾十年的歷史,并在負載型金 屬氧化物、分子篩、原位反應和吸附等研究中取得了豐富的成果。
激光拉曼光譜在分子篩研究中的應用:分子篩的骨架振動、雜原子分子篩的表征、分子篩的合成。催化劑表面吸附的研究:目前拉曼光譜在催化劑表面吸附行為研 究中的主要用途之一就是以吡啶為吸附探針對催化劑的表面酸性進行研究。催化劑表面物種的研究:拉曼光譜在負載型金屬氧化物的研究中發揮了很重要的作用,不 但能夠得到表面物種的結構信息,而且能將結構與反應活性和選擇性進行很好地關聯,這在催化研究中是非常重要的但是,由于載體一般有很強的熒光干擾,使一些 氧化物,特別是低負載量氧化物的常規拉曼光譜研究遇到了很大的困難。催化劑表面相變的研究:金屬氧化物配位結構和分散狀態的研究等。
圖反映T O薄膜結構,D表示～層薄膜,℃下,只有銳鈦礦的Rama n峰;1層,2層薄膜結晶不好,因為Fe的擴散,灼燒時間短,膜薄等;3,4層區 別不大,都具有結晶完好的銳鈦礦的Raman峰;Ra ma n峰的位置會隨著粒子粒徑和孔徑的大小發生變化。粒徑的變小會使峰位置偏移,峰不對稱加寬, 峰強變弱,Ti O2薄膜孔徑變小,體現在142cm的峰位置變化明顯,從位置142cm-1到145cm-1的變化,顯示粒徑的大小為1 0 n m。 圖3顯示了2%mo l Y不同焙燒溫度的紫外拉曼光譜,激光源為244nm。在500℃焙燒樣品后,給出340,374,476,613和640cm- 1五個主要譜峰。從340和374cm-1的譜峰與476和630cm譜峰的相對強度可知500℃焙燒后,主要以單斜相的形式存在。隨著焙燒溫度的增加, 譜峰在強度,寬度和頻率上幾乎沒有變化。在500到800℃焙燒過程中只觀察到氧化鋯單斜相的譜峰。
篩的紫外拉曼光譜圖紫外拉曼光譜圖
圖4是Si-MCM-41和V-MCM-41分子篩的紫外拉曼光譜圖,Si-MCM-41分子篩在 490、610、810和970cm
處出現四個譜峰,與可見拉曼光譜的譜峰是類似的。在V-MCM-41分子篩的紫外拉曼光譜 中,4 90 c m
譜峰變寬,在930和1070cm出現兩個新的譜峰。930cm的譜峰為骨架外聚合氧化釩的V=O對稱伸縮振動峰,而 的譜峰為骨架四配位氧化釩的V=O對稱伸縮振動峰。作者認為在可見拉曼光譜中未發現930和1070cm-1兩譜峰,是由于244vi m波長的激發線激 發了骨架釩和非骨架釩物種的荷電躍遷,因此共振效應使這兩個峰的強度增強,從而同時得到了骨架礬和非骨架礬物種的紫外拉曼光譜的譜峰。圖4為 Silieal ite1和Fe-ZSM-5的紫外拉曼光譜圖。與Silicalite-1的紫外拉曼光譜圖相比,Fe-ZSM-55的紫外拉曼光譜圖在 516、580、1026、1126和1185cm-1處出現了五個新譜峰。由于紫外激發線位于骨架鐵和氧之間的荷電躍遷區(250ri m),這些譜峰 可被歸屬于骨架鐵物種的共振拉曼峰。此外,利用紫外拉曼光譜作者還檢測到sili-calite1和ZSM-5分子篩中痕量鐵的存在,這說明紫外共振拉曼 光譜是一項靈敏的表征分子篩中骨架雜原子的可靠手段。
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